Per condizioni stazionarie, dove non sono presenti campi variabili nel tempo, le equazioni di Maxwell si semplificano come segue:

Legge di Gauss:

$$\nabla \cdot \mathbf{E} =\frac{\rho}{\epsilon_0}$$

Dove:

- ∇ è l'operatore di divergenza

- E è il campo elettrico

- ρ è la densità di carica

- ε₀ è la permettività dello spazio libero

Legge di Gauss per il magnetismo:

$$\nabla \cdot \mathbf{B} =0 $$

Dove:

- ∇ è l'operatore di divergenza

- B è il campo magnetico

Legge di Faraday (in condizioni stazionarie diventa zero):

$$\nabla \times \mathbf{E} =0$$

Dove:

- ∇ × è l'operatore curl

- E è il campo elettrico

Legge di Ampere con addizione di Maxwell (forma stazionaria):

$$\nabla \times \mathbf{B} =\mu_0 \mathbf{J}$$

Dove:

- ∇ × è l'operatore curl

- B è il campo magnetico

- μ₀ è la permeabilità dello spazio libero

- J è la densità di corrente elettrica

In sintesi, per condizioni di stato stazionario, le equazioni di Maxwell si riducono alle forme più semplici della legge di Gauss, della legge di Gauss per il magnetismo, della legge di Faraday zero e della legge di Ampere modificata.